脈沖擾動下高空吊籃車的負載振蕩控制試驗效果怎么樣??  高空吊籃車出租 價格 手機：136-2222-7751，138-2229-3820

 裝修刷漆 高空吊籃車出租, 高空吊籃車租賃, 高空吊籃車租賃價格,   試驗臺的控制系統(tǒng)硬件包括：一臺作為人機交互界面用來寫驅動程序的計算機；一塊連接計算機和伺服放大器的NI-DAQ運動控制板卡；以及伺服放大器。原始梯形速度命令被送入C++程序，利用補償命令發(fā)生器、及輸入整形技術算法，產生復合控制命令，由此驅動小車運動。試驗平臺的高度約為2.4m，小車的運動行程范圍約為1.6m。一個質量為100g的網球，通過吊索與小車連接，用來作為集中質量負載。 小車負載吊索導軌攝像頭,  橋式高空吊籃車試驗臺個CMOS攝像頭安裝在小車上，用來記錄負載在水平方向上的振動隨時間的變化規(guī)律。系統(tǒng)經歷的脈沖擾動通過人為給負載一個初始狀態(tài)來實現。 帶集中質量負載的橋式起重機系統(tǒng)，可以將其動力學模型簡化為連接在高空吊籃車上的單擺系統(tǒng)。根據單擺頻率計算公式可知，其擺動的自然頻率為g/l（2.33）其中，g為重力加速度，l為吊索長度。負載在脈沖擾動的作用下開始自由擺動，在其擺動速度為零的時候，可以根據此時的負載位移來估計由脈沖擾動引起的系統(tǒng)擺動幅值。因此，在不考慮系統(tǒng)阻尼的情況下，由補償命令產生的系統(tǒng)驅動速度為g/(2),0/4()g/(2),/4/20,  其中，ml、m、mD及mT分別為吊索長度、系統(tǒng)頻率、由脈沖擾動引起的系統(tǒng)擺動幅值、以及系統(tǒng)振動周期的估計值。 

     由脈沖擾動引起的系統(tǒng)初始振幅對殘余振幅的影響分析，在試驗中也選取不同初始振幅對系統(tǒng)殘余振幅的影響，以此對復合控制方案的有效性及魯棒性進行驗證。  在不同的負載初始振幅下，系統(tǒng)殘余振幅分別在輸入整形控制、復合控制作用下的試驗結果。系統(tǒng)的預定驅動距離0.3m，吊索長度及負載初始振幅的,  不同初始振幅下的試驗結果模型值分別為1.15m、10cm。試驗結果與仿真結果非常貼近，在只有輸入整形技術作用，沒有補償命令的時候，系統(tǒng)的殘余振幅隨著初始振幅的增大而增大。在復合控制命令的作用下，模型點處的試驗結果比仿真效果稍差一些，這是由于對系統(tǒng)吊索長度、初始振幅的估計誤差導致的，此外，試驗臺的非線性因素也是導致試驗結果比仿真效果差的原因。盡管如此，試驗結果與仿真結果的變化趨勢還是非常符合，在復合控制命令的作用下，系統(tǒng)殘余振幅隨著初始振幅估計值的誤差的增大而增大。本節(jié)通過試驗，對提出的脈沖擾動下單模態(tài)系統(tǒng)的振動復合控制方案進行了驗證。試驗結果有力地證明了復合控制方案能夠有效消除由脈沖擾動及原始操作員命令引起的單模態(tài)柔性機械系統(tǒng)振動。

     脈沖擾動下液體晃動控制試驗,  為了驗證提出的多模態(tài)系統(tǒng)在脈沖擾動下的振動復合控制方案，本節(jié)利用實驗室已有的液體晃動控制試驗臺進行了本試驗驗證。首先根據流體力學知識，建立了矩形容器內液體的晃動動力學模型。結合多模態(tài)系統(tǒng)在脈沖擾動下的振動控制方案，給出了仿真分析及試驗結果，對液體晃動動力學模型進行了驗證，并且驗證了振動復合控制方案的有效性及魯棒性。給出了矩形貯箱內的液體二維晃動示意圖。其中，容器長度為L，內部23yx0液體自由表面Lh?()bat圖2-10貯箱內液體晃動模型裝有液體，深度為h，液體在晃動時，最右側容器壁處的自由液面到靜止液面的高度，沿著容器長度方向的系統(tǒng)驅動加速度為。為了便于研究，給出了以下假設以簡化系統(tǒng)動力學模型。  1、容器內的液體在晃動過程中是無旋的；2、容器內的液體是無粘性、均勻、不可壓縮的；3、容器是絕對剛性的，不會因為液體晃動的作用力而產生彈性形變；4、液體晃動過程中的幅度較小。根據以上假設條件，對于液體的無旋晃動，容器中液體的速度可以表示為0vv其中，0v為容器的運動速度，梯度算子，擾動速度勢函數。自由液面的晃動邊界值可以描述為  其中，g為重力加速度。擾動速度勢函數φ，及自由液面到靜止液面的高度η，   其中， 是關于時間的函數， 是對應的模態(tài)函數，它們是下列邊界值的解.  各個晃動模態(tài)的固有頻率，和對應的空間函數及kH分別為2gtanhkkkhLL   的試驗結果也表明， 可以用來估計液體的晃動頻率。把方程，然后兩邊同時乘，并在自由液面上積分，可以得到2  其中，液體的密度。當k為偶數時，k等于零，這說明沿著容器長度方向的加速度ba(t)只能激發(fā)奇數模態(tài)的晃動響應，偶數模態(tài)的晃動不會被激發(fā)。由于液體在實際晃動過程中具有耗散性，這里引入系統(tǒng)阻尼，用來表征液體晃動的耗散性。又由于偶數模態(tài)的晃動響應不會被激發(fā)，因此方程（2.50）可以整理為如下形式   其中  各個晃動模態(tài)的阻尼比。該阻尼比的理論表達式是一個試驗常數、Galilei數、以及容器形狀的函數，對于實驗室用的水，各個模態(tài)的晃動阻尼比約為0.01。