V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN

V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,大金工業株式會社（日本語：ダイキンこうぎょう）是一家日本的跨國公司，總部位于大阪府大阪市北?區?中崎西二丁目4番12號，注冊資金280億日元。現于日本、中國大陸、臺灣、澳洲、東南亞、歐洲與北美擁有90多個分支機構。于1934年（昭和9年）2月11日由山田晃（日本語：やまだ あきら）在大阪以“大阪金屬工業所”的名稱創立，現致力于化學工業、油壓機械、特種機械和空調系統的制造，為世界一流的綜合性氟化學專業廠家。 DAIKIN大金中文名稱大金工業株式會社，DAIKIN大金成立于1924年10越25日，創業以來已擁有80多年的歷史。期間雖然經歷了石油危機計泡沫經濟時代，但DAIKIN大金卻憑借領先于世界的技術及優秀的經營理念，依然以雄偉的身姿活躍在當今世界舞臺，并不斷發展壯大。從日本到歐美，亞洲，DAIKIN大金一步步成為一流的全球化企業，并不斷的致力于研發更高效、更節能、更環保的新技術，為液壓機械等多種領域做出巨大的貢獻。主要領域有：空調和冰箱、液壓技術、防務系統、化工、計算計系統等。日本大金其生產的產品有：變頻液壓系統、液壓站、柱塞泵、馬達、法蘭、壓力控制閥、流量控制閥、方向控制閥、模塊疊加閥、插裝閥、比例閥及伺服閥等。變量柱塞泵組合控制C---電磁閥調壓法J ：V15C12RJAX-95、V15C13RJAX-95、V15C23RJAX-95、V15C11RJAX-95、V15C22RJAX-95、 V15C12RJBX-95、V15C13RJBX-95、V15C23RJBX-95、V15C11RJBX-95、V15C22RJBX-95、 V15C12RJNX-95、V15C13RJNX-95、V15C23RJNX-95、V15C11RJNX-95、V15C22RJNX-95、 V15C12RJPX-95、V15C13RJPX-95、V15C23RJPX-95、V15C11RJPX-95、V15C22RJPX-95、 V23C12RJAX-35、V23C13RJAX-35、V23C14RJAX-35、V23C23RJAX-35、V23C24RJAX-35、 V23C11RJAX-35、V23C22RJAX-35、V23C12RJBX-35、V23C13RJBX-35、V23C14RJBX-35、 V23C23RJBX-35、

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量子點 （1.7）

采用Keldysh NGF,定義出左極及右極上推遲（超前）格林函數和kelydesh格林函數。利用第一階Bessel函數非平衡格林函數，可以得到在微波場中兩極上的推遲（超前）格林函數，同理得到微波場中兩極上的kelydesh格林函數.根據電流連續性方程，可以得到左極電流表達式，然后利用電極與量子點的Dyson方程，并做傅立葉變
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其中代表左極反射電流的大小，代表左極透射電流的大小，量子點代表左極電流反射系數，微波場代表左極電流的透射系數。同理我們可得到右極電流表達式，右極上的反射電流，右極上的透射電流，右極電流反射系數以及右極電流透射系數。當我們慢慢移去微波場，可得電流的微波場形式，描述電子在耦合雙量子點之間的躍遷，電子被兩端電勢差驅動，當兩端電勢差為零時，系統處于平衡狀態。當沒有微波場時，電流只有一個通道，左極及右極透射電流大小分別為

本部分數值模擬電流與各物理量隨電極與外場變換的響應曲線。考慮無微波外場和有微波外場時系統在弱耦合及寬帶近似的輸運性質，耦合強度用線寬函數微波場作用下雙量子點體系的介觀效應描述，并設左右兩極耦合強度為相等的常數。

2.1無微波外場時雙量子點耦合系統的相干輸運

針對零溫下的微分電導，I-V特性及電流與偏壓間的關系進行數值模擬，當源漏偏壓不為零，傳輸特性可由零溫的微分電導描述

微波場作用下雙量子點體系的介觀效應

微波場作用下雙量子點體系的介觀效應

碳納米管 （圖2.1）M—CQD—M耦合系統在無微波外場時電導及電流圖象

由上一節公式推導可知CQD中包含四個能級微波場與微波場，令門電壓。因中心CQD存在4個供電子隧穿的通道，所以在M—CQD—M耦合系統中可以看到4個峰出現。在這個系統中我們取電極與量子點之間的耦合強度為非平衡格林函數。量子點之間耦合強度取量子點，對于普通金屬，其DOS取為非平衡格林函數。量子點內庫侖相互作用強度取微波場;非平衡格林函數;雙量子點內能級分別取量子點其中碳納米管由粒子數算符微波場決定，通過式子量子點，自洽求解出 碳納米管;選擇作為能量單位，量子點作為電導單位。當溫度為零時，電流公式化為V23A1RX-30日本大金V23A1RX-30柱塞泵DAIKIN,
碳納米管

M—CQD—M耦合系統的I—V特性曲線如圖2.1所示。

扶手椅型CN具有供電子輸運的多通道，保證當CQD能級與電極通道相匹配時，電子可隧穿耦合系統，又因為中心CQD存在四個電子的隧穿通道，所以電子共振輸運通過CQD有關的主要傳導特性都展現在4個主峰上，電子在電極中的量子行為使主共振峰被分裂，組成許多共振邊峰。

量子點

（圖2.2）M—CQD—CN耦合系統在無微波外場時的電流圖象

從圖2.2我們可以看到單壁碳納米管電極作為量子線，比起普通電極可以為電子隧穿提供更多通道。在I—V特性曲線中微臺階對應于電子的共振隧穿過程。計算過程中取U=15meV,偏壓范圍取量子點。整個耦合系統的輸運特性深刻的依賴于電極的DOS，中心耦合量子點的能級結構，源漏偏壓等等的影響。電流的單位取為微波場作用下雙量子點體系的介觀效應。

當兩端都選用CN做電極時，G—eV圖象如圖2.3所示，我們可以看到更多的峰出現，這進一步說明了單壁碳納米管比普通金屬電極提供更多的隧穿通道。

碳納米管

（圖2.3）CN—CQD—CN（lambda=0）耦合系統在無微波外場時電導圖象

2.2 有微波外場時雙量子點耦合系統的相干輸運
目前的納米器件往往在門，源極或漏極上加有一個角頻率為的微波外場（MWF）微波場作用下雙量子點體系的介觀效應。這個含時場會引發非線性光子輔助隧穿[5]，并且隨時間反演對稱性也將破壞。其中造成的邊帶效應微波場作用下雙量子點體系的介觀效應，微波場使系統為電子的輸運開辟出新的通道。共振邊峰以進行衰減，其中是第一階貝塞爾函數，且量子點。這樣，MWF的不同信息就被體現在系統隧穿電流和微分電導的特性上，從而達到利用外場進行控制的目的。

我們考慮的外MWF頻率范圍在非平衡格林函數數量級，即光子能量非平衡格林函數（對應的頻率為量子點）[4]。針對零溫下的微分電導，I—V特性曲線進行數值模擬，以下計算，選擇作為能量單位，非平衡格林函數作為電導單位，微波場作為電流單位。

量子點

微波場

（圖2.4）M—CQD—M耦合系統在微波外場（碳納米管）下的電導及電流圖象

當MWF施加到兩極上時，邊帶效應促使新的通道打開，原來的主峰發生劈裂，構成額外的邊峰。劈裂的位置與光子能量密切相關，由電極能級劈裂引起的光子吸收與發射，即光子輔助隧穿過程。與輔助光子數相聯系的電流幅度，隨著發生迅速衰減。幾個光子的吸收和發射就會起很重要的作用（n為參加輔助的光子個數）。

微波場作用下雙量子點體系的介觀效應
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（圖2.5）M—CQD—CN耦合系統在微波外場（非平衡格林函數）下的電導圖象

微波場

（圖2.6）CN—QDS—CN耦合系統在微波外場（量子點）下的電導圖象

光子輔助隧穿的效果強烈依賴于的大小。由光子能量引起的邊帶效應使原共振峰被分割，發生整體的劈裂。作為對比我們繼續在CN—CQD—CN耦合系統兩端施加微波外場（微波場），可以發現在主峰的兩端將有更多的邊峰出現。

3結論

本文運用非平衡格林函數方法對耦合雙量子點體系的輸運性質進行了研究。總結如下:碳納米管作為量子線電極具有電子隧穿多通道效應，它擁有的獨特態密度結構在系統介觀輸運中具有支配地位；微波外場的控制對整個系統的量子輸運至關重要；其次，當量子點足夠小的時候，考慮量子點內庫侖相互作用，會出現耦合系統新的隧穿通道。