外形美觀 噪音低 占用面積小 D120-50*4
國(guó)內(nèi)外超多學(xué)者對(duì)葉輪進(jìn)口回流機(jī)理實(shí)施了研究，斯捷潘諾夫是研究礦用多級(jí)泵葉輪進(jìn)口回流機(jī)理的一開(kāi)始學(xué)者之一，他認(rèn)為液體流動(dòng)是由能量梯度維持的，當(dāng)流速減少到剛到零時(shí)，因液體慣性力及用處，葉輪可以增多其入口周邊的圓周速度，從此管壁附近的能量普遍增長(zhǎng)，這使得保持液體沿著流線流動(dòng)所需求的能量梯度不存在，從此葉輪入口附近的液體流朝后面流動(dòng)，弗雷澤認(rèn)為，相對(duì)于給定的葉輪直徑和流速，離心壓頭是恒定的，而動(dòng)態(tài)壓頭是流速的函數(shù)，一但動(dòng)態(tài)壓頭在壓頭-流量曲線上的些許點(diǎn)超過(guò)離心壓頭，這一些點(diǎn)的壓力梯度就有可能反轉(zhuǎn)，導(dǎo)致反向流動(dòng)，即回流，文獻(xiàn)3從理論和實(shí)驗(yàn)兩方面推薦了礦用低比轉(zhuǎn)速多級(jí)泵葉輪進(jìn)口回流的機(jī)理。
指出回流是小流量不穩(wěn)固的主要的原因，現(xiàn)在的流場(chǎng)說(shuō)明和流動(dòng)試驗(yàn)研究表明，葉輪通道內(nèi)的流動(dòng)大體上由速度相對(duì)較小的尾流區(qū)和近似無(wú)粘性的射流區(qū)組成，尾流區(qū)域緊密地附著在前蓋板和葉輪的非工作表面上，尾流區(qū)域越寬，射流和尾流之間的剪切層越薄，兩者之間的速度梯度越大，這意味著射流尾流結(jié)構(gòu)越強(qiáng)，葉輪中的損失越大，尾流的形成和發(fā)展是邊界層發(fā)展、二次流發(fā)展、氣流分離和分層效應(yīng)相互作用和充分讓的結(jié)果，國(guó)內(nèi)外超多學(xué)者研究了二次流的形成及其對(duì)尾流的影響，定性地說(shuō)，如下公式可用作于說(shuō)明葉輪旋轉(zhuǎn)流道中的二次流,上式中的嵌入量.2是旋轉(zhuǎn)滯止壓力，嵌入量.2是相對(duì)流線的旋轉(zhuǎn)分量，嵌入量.2分別是ⅰ對(duì)亞法線方向和旋轉(zhuǎn)軸方向的偏導(dǎo)數(shù)，上式表明。
另外一個(gè)是旋轉(zhuǎn)角速度ω，旋轉(zhuǎn)滯止壓力ⅰ是動(dòng)壓嵌入量2和靜壓嵌入量環(huán)比降低量2之和，粘性效應(yīng)使ⅰ下落，緣于葉輪旋轉(zhuǎn)邊界層中存在很大的相對(duì)速度梯度，從而因此在靜壓轉(zhuǎn)換均勻的邊界層中，ⅰ的小值出現(xiàn)了在壁面上，其值多于p*，設(shè)想到葉輪通道中的B-B流動(dòng)，假設(shè)圖中所示的速度分布是因?yàn)槿肟诠鼙诒砻娴哪Σ炼l(fā)生了的，著想到B-B的葉輪通道的同一個(gè)流動(dòng)表面ABCD，靠近葉輪通道外面直徑的點(diǎn)A，流線曲率是由葉輪的曲率產(chǎn)生了的，亞法線方向的旋轉(zhuǎn)壓力梯度是由前蓋板上邊界層的損失引發(fā)了的，正流線方向旋轉(zhuǎn)分量嵌入量（EMBEDEquation.2）是由該項(xiàng)發(fā)生的，一方面，內(nèi)徑附近的點(diǎn)B導(dǎo)致負(fù)嵌入（EMBEDEquation.2.結(jié)果。
使前蓋板和后蓋板表面邊界層中的低ⅰ微團(tuán)流向非工作表面，并從連續(xù)性點(diǎn)將工作表面上的低ⅰ微團(tuán)驅(qū)動(dòng)到非工作表面，從而增厚非工作表面上的邊界層，出于ⅰ梯度幾乎垂直于ω，方程（2-1）項(xiàng)引發(fā)的二次流很小，因葉輪出口處的C點(diǎn)和D點(diǎn)地處于流道的徑流部分，圖中所示方向的正負(fù)嵌入量2和二次流主要由項(xiàng)引發(fā)，從而將前、后蓋板邊界層中的低能微團(tuán)簇驅(qū)動(dòng)到非工作面，普遍增多了非工作面上的邊界層，1）彎曲葉片，它將氣流從入口迎角方向轉(zhuǎn)向軸線方向，將前、后蓋板表面邊界層中的低ⅰ流體微團(tuán)簇驅(qū)動(dòng)到非工作表面，因工作表面邊界層中的低ⅰ流體微團(tuán)簇是不穩(wěn)固的，它們也被驅(qū)動(dòng)到非工作表面，2）軸向和徑向轉(zhuǎn)動(dòng)，因?yàn)樽游缑嫔锨昂笊w板輪廓的曲率。
